一、利用光波導(dǎo)的模耦合理論以及光纖中傳播常數(shù)與波長的近似線性關(guān)系，研究了基于導(dǎo)模和不同包層模耦合的長周期光纖光柵的透射譜特點(diǎn)。

二、本文就圓柱形介質(zhì)波導(dǎo)中截止波長最長的15種模式的本征值，用數(shù)值方法進(jìn)行了準(zhǔn)確計(jì)算。

三、證明了波導(dǎo)的導(dǎo)模之間的正交關(guān)系。

四、本文深入地分析了圓形槽波導(dǎo)，利用矢量有限元方法結(jié)合模式展開法由分析N端口波導(dǎo)結(jié)問題過渡到兩端口的模式變換器。

五、第三個(gè)例子則是在前一個(gè)波導(dǎo)管的基礎(chǔ)上再加入一個(gè)不能傳導(dǎo)波的區(qū)域，使得原先的波導(dǎo)管一分為二。

六、正交模轉(zhuǎn)換器采用方波導(dǎo)階梯阻抗匹配與波導(dǎo)縫隙耦合的設(shè)計(jì)思想。

七、本文采用并矢格林函數(shù)和場量變換方法，給出了圓形波導(dǎo)中偶極天線輻射的普遍公式。

八、為實(shí)現(xiàn)硅基底上的光波導(dǎo)MZ干涉儀的相位調(diào)制，采用了聲光相位調(diào)制的方法。

九、采用并矢格林函數(shù)和反應(yīng)原理，討論了橢圓波導(dǎo)中平行于短軸的線天線的互耦合。

十、本文討論了在三層平板介質(zhì)波導(dǎo)中橫電波的傳播問題。

十一、研究了平面平板波導(dǎo)的射線理論分析法和電磁場分析法，條形波導(dǎo)的馬卡梯里法和等效折射率法。

十二、本文利用微擾法，導(dǎo)出了克爾型非線性對(duì)稱平板光波導(dǎo)TE模傳播常數(shù)的近似計(jì)算公式。

十三、其做法是在納米級(jí)氧化硅透明襯底上生長氮化硅波導(dǎo)，襯底的折射率遠(yuǎn)小于波導(dǎo)。

十四、本文給出一個(gè)矩形波導(dǎo)窄邊斜縫等值并聯(lián)導(dǎo)納的計(jì)算公式。

十五、重點(diǎn)是彎波導(dǎo)與扇面形在波導(dǎo)列之間的耦合孔列計(jì)算�！驹炀� 網(wǎng) .】

十六、本文給出毫米波H面波導(dǎo)Y結(jié)環(huán)行器的設(shè)計(jì)。

十七、給出了對(duì)波導(dǎo)管彎曲損耗的要求。

十八、喇叭輻射器是由一段均勻波導(dǎo)和喇叭本身組成。

十九、考慮到在截止波導(dǎo)襄減標(biāo)準(zhǔn)方面要求高計(jì)算精確度，本文的討論重點(diǎn)放在截止區(qū)。

二十、楔形平面陣列波導(dǎo)能夠作光局域網(wǎng)的星形耦合器和波分復(fù)用器。

二十一、波導(dǎo)縫隙天線比較結(jié)實(shí)，但是成本太高，微帶天線則重量輕、成本低、易于制造，因此很多時(shí)候優(yōu)先考慮。

二十二、對(duì)一種共面波導(dǎo)饋電的寬帶縫隙天線進(jìn)行了仿真分析。

二十三、采用等效矩形波導(dǎo)法分析幾何雙折射光纖的雙折射特性，并對(duì)雙包層橢圓光纖及邊隧光纖作實(shí)例分析。

二十四、最后，研究了共面波導(dǎo)自偏置環(huán)行器的設(shè)計(jì)方法。

二十五、基于電磁模式的色散方程，研究了有損金屬圓波導(dǎo)中電磁模式的傳輸問題。

二十六、微帶線可以制作在基版的上層，下層則利用金屬連通柱列可以等效成波導(dǎo)中的垂直金屬壁，來形成基版合成波導(dǎo)。

二十七、以高斯波束理論為基礎(chǔ)，根據(jù)天線基本參數(shù)要求，分析確定出波束波導(dǎo)系統(tǒng)中各反射面尺寸、反射面彼此間距及各部件相對(duì)位置。

二十八、在第三章中，首先介紹了功率分配器的基本原理，然后對(duì)共面波導(dǎo)功率分配器的研究現(xiàn)狀進(jìn)行了簡要介紹。

二十九、本文主要研究了光子晶體中的點(diǎn)缺陷和線缺陷，以及由缺陷構(gòu)成的光子晶體波導(dǎo)和分頻器。

三十、結(jié)果表明，彎曲處引入的新缺陷空氣孔在極大程度上改善了光子晶體波導(dǎo)的損耗，并最終得到了較好的傳輸效果。

三十一、脊波導(dǎo)中主模的截止波長可隨脊位置的變化而變化。

三十二、面加載結(jié)構(gòu)可等效成充滿均勻等效電介質(zhì)的波導(dǎo)管。

三十三、通過優(yōu)化脊形波導(dǎo)的結(jié)構(gòu)參數(shù)可以降低脊形波導(dǎo)激光器的閾值電流，提出了實(shí)現(xiàn)亞微米脊寬，從而降低閾值電流的方法。

三十四、本文就如何合理進(jìn)行矩形波導(dǎo)管拉伸配模設(shè)計(jì)作了探討。

三十五、而后，證明了隧道效應(yīng)與傳播TE模的截止波導(dǎo)的等效性。

三十六、但在薄壁矩形管繞彎成形過程中極易產(chǎn)生失穩(wěn)起皺、截面畸變、拉裂等缺陷；特別是失穩(wěn)起皺，嚴(yán)重地影響著矩形波導(dǎo)管的彎曲成形質(zhì)量。

三十七、分析表明介質(zhì)加載時(shí)圓形槽波導(dǎo)的模式次序要發(fā)生變化，為設(shè)計(jì)圓形槽波導(dǎo)微波化學(xué)反應(yīng)器提供了依據(jù)。

三十八、另外，還給出了光子晶體波導(dǎo)中的能流密度矢量圖。

三十九、共面波導(dǎo)饋電雙頻單極子天線由兩。

四十、鑒于截止波導(dǎo)衰減標(biāo)準(zhǔn)的計(jì)算精確度要求很高，本文的討論重點(diǎn)放在截止區(qū)。

四十一、零序諧波導(dǎo)致三相四線制配電系統(tǒng)中性線電流過大，帶來了事故隱患和經(jīng)濟(jì)損失。

四十二、干涉儀的兩個(gè)臂長相差波導(dǎo)波長的四分之一，使器件在最佳線性點(diǎn)工作，無需外加電偏壓。

四十三、本文分析了兩個(gè)正交矩形波導(dǎo)之間寬壁上窄槽的耦合特性。

四十四、本文全波分析了考慮波導(dǎo)寬壁槽和金屬鰭厚度效應(yīng)的鰭線傳輸特性。

四十五、SMA型連接器可連接半硬性電纜和柔軟電纜，也可與波導(dǎo)、微帶或帶狀線相連接。

四十五、高考升學(xué)網(wǎng)-造句大全,幾千詞語的造句供您參考!

四十六、從時(shí)域有限差分的基本理論出發(fā)，對(duì)脊形波導(dǎo)中電磁場滿足的邊界條件進(jìn)行了分析，計(jì)算了在加載正弦激勵(lì)信號(hào)下分區(qū)填充脊波導(dǎo)中波的傳輸問題。

四十七、通過優(yōu)化刻蝕參數(shù)，獲得了側(cè)壁粗糙度和傳輸損耗相對(duì)較低的SOI脊形波導(dǎo)。

四十八、研究了多層波導(dǎo)全息存儲(chǔ)器的讀出特性和讀出層的選擇方法。

四十九、另外，于毫米波頻段的應(yīng)用中，我們也討論在CMOS制程上所實(shí)現(xiàn)傳輸線結(jié)構(gòu)，并使用薄膜微帶線與共面波導(dǎo)成功設(shè)計(jì)出兩個(gè)電路。

五十、用有限元法分析了圓形槽波導(dǎo)到圓波導(dǎo)結(jié)這一復(fù)雜結(jié)構(gòu)的電磁特性。

五十一、而毫米波波導(dǎo)縫隙天線陣具有結(jié)構(gòu)緊湊、輻射效率高、功率容量大和可靠性高等優(yōu)點(diǎn)，近年來倍受重視。

五十二、因此，將共面波導(dǎo)饋電的天線單元應(yīng)用于導(dǎo)引頭共形陣列天線中是一個(gè)很好的選擇。

五十三、另外，本文對(duì)波導(dǎo)到微帶的對(duì)極鰭線過渡和中頻低通濾波器做了改進(jìn)。

五十四、針對(duì)傳統(tǒng)的波導(dǎo)縫隙天線和微帶貼片天線在毫米波段所存在的缺點(diǎn)，本文提出利用印刷工藝來制造毫米波波導(dǎo)縫隙天線。

五十五、介紹了一種新的分析全向矩形波導(dǎo)裂縫陣列天線方向圖的方法。

五十六、本文采用場分量匹配法和鰭線的等值矩形波導(dǎo)方法，首次給出對(duì)稱鰭線結(jié)構(gòu)環(huán)行器的三維電磁場理論分析。

五十七、利用該程序研究了橢圓波導(dǎo)FEM放大器的輸出功率、效率、帶寬等高頻特性，并對(duì)不同橢圓度的橢圓波導(dǎo)FEM放大器的性能進(jìn)行了計(jì)算、對(duì)比分析。

五十八、為了與量子糾纏類比，進(jìn)一步研究了這種糾纏態(tài)對(duì)貝爾不等式的破壞以及波導(dǎo)群時(shí)延的相關(guān)性質(zhì)。

五十九、提出在MPG后端直接與盤荷波導(dǎo)結(jié)構(gòu)相連，對(duì)MPG電子進(jìn)行加速，減弱空間電荷作用影響。經(jīng)過加速后的電子也將進(jìn)入另一盤荷波導(dǎo)結(jié)構(gòu)受到散能作用。

六十、利用波導(dǎo)管技術(shù)可以有效地克服能量傳輸過程的損失，增強(qiáng)對(duì)油層的作用強(qiáng)度。

六十一、采用了耦合腔多電子注通道、柵極控制及多收集極的設(shè)計(jì)，在結(jié)構(gòu)方面為周期性永磁聚焦、金屬陶瓷封裝和標(biāo)準(zhǔn)波導(dǎo)接口。

六十二、并在此基礎(chǔ)上，提出了以金屬掩模，利用光漂白技術(shù)制備聚酰亞胺脊型光波導(dǎo)的新方法。

六十三、在傳輸系統(tǒng)中可傳播信號(hào)的結(jié)構(gòu)或路徑，如導(dǎo)線對(duì)、同軸電纜、波導(dǎo)管、光導(dǎo)纖維或無線電路等。

六十四、開關(guān)的輸入、輸出使用標(biāo)準(zhǔn)矩形波導(dǎo)，鰭線和矩形波導(dǎo)之間采用連續(xù)漸變線進(jìn)行過渡，匹配性能良好。

六十五、用這種方法詳細(xì)推導(dǎo)了均勻各向同性介質(zhì)波導(dǎo)中的并矢格林函數(shù)。

六十六、這樣的磁管類似于光纖,是一種物質(zhì)波導(dǎo).

六十七、通過納米制備技術(shù)研究者在氮化硅中刻蝕出許多空洞以構(gòu)成所需圖案，使得波導(dǎo)具有合適的隱形折射率。

六十八、通過趨膚深度，可以確定波導(dǎo)產(chǎn)品的鍍層厚度。

六十九、根據(jù)這個(gè)表達(dá)式，只要給定介質(zhì)波導(dǎo)的本征模，就可以得到該波導(dǎo)的并矢格林函數(shù)。

七十、基于格林函數(shù)理論，利用等效網(wǎng)絡(luò)概念，給出了矩形波導(dǎo)中細(xì)導(dǎo)電柱的阻抗表達(dá)式，算測結(jié)果與實(shí)驗(yàn)值相吻合。

七十一、在設(shè)計(jì)上利用了無輻射介質(zhì)波導(dǎo)和諧振帽振蕩器的優(yōu)點(diǎn)。

七十二、以VLF傳播“全波”波導(dǎo)模理論為基礎(chǔ)，導(dǎo)出了VLF傳播相速日變化模式函數(shù)和相位預(yù)測函數(shù)的回歸方程。

七十三、硫系非晶態(tài)半導(dǎo)體材料在近遠(yuǎn)紅外域有很好的透光性，具有較低的本征損耗，以及有制備光波導(dǎo)的優(yōu)點(diǎn)等。

七十四、計(jì)算了脊的尺寸變化時(shí)的截止波長和單模帶寬，給出了主模場結(jié)構(gòu)圖以及變形對(duì)截止波長和單模帶寬影響的關(guān)系曲線，并分析了傳輸特性隨對(duì)稱脊波導(dǎo)結(jié)構(gòu)尺寸變化的情況。

七十五、泵的功率通過第二個(gè)波導(dǎo)管饋入.

七十六、波導(dǎo)旋轉(zhuǎn)關(guān)節(jié)傳統(tǒng)的車削裝夾方式定位精度低、通用性差，成為產(chǎn)品批生產(chǎn)瓶頸。

七十七、針對(duì)兩種大有效面積環(huán)型單模光纖模型，提出了計(jì)算其波導(dǎo)色散的一種新方法，詳細(xì)分析了幾何參數(shù)和光學(xué)參數(shù)對(duì)基模傳輸時(shí)波導(dǎo)色散特性的影響。

七十八、根據(jù)這種觀點(diǎn)，多層介質(zhì)波導(dǎo)中波的傳播和散射可以歸結(jié)為多維空間向量的坐標(biāo)變換，并可用傳輸線和網(wǎng)絡(luò)表示。

七十九、從多光束干涉的基本原理出發(fā)，推導(dǎo)了集成光波導(dǎo)陀螺諧振腔一般諧振過程中，諧振環(huán)光強(qiáng)和輸出光強(qiáng)表達(dá)式。

八十、討論了波導(dǎo)管輸入阻抗與負(fù)載阻抗之間的關(guān)系。

八十一、結(jié)合共面波導(dǎo)饋電和分形天線的優(yōu)點(diǎn)，設(shè)計(jì)了一種共面波導(dǎo)饋電的正六邊形分形縫隙天線。

八十二、用一種簡單方法來近似圓形槽波導(dǎo)的曲線金屬邊界。

八十三、快波和慢波都可以在這種波導(dǎo)中傳播。

八十四、采用微帶線對(duì)插入介質(zhì)波導(dǎo)進(jìn)行饋電，使饋電結(jié)構(gòu)更加易于實(shí)現(xiàn)。

八十五、供應(yīng)濾波器，波導(dǎo)窗，屏蔽門，屏蔽材料等。

八十六、光波導(dǎo)形成用可光固化樹脂組合物，光波導(dǎo)形成用可光固化干膜，和光波導(dǎo)。

八十七、東方通信在杭州,波導(dǎo)手機(jī)在寧波.

八十八、這就形成了一個(gè)“波導(dǎo)管”，就像一個(gè)單原子厚度的光纖電纜。

八十九、為此，我們提出了一種矩形軟波導(dǎo)的研制方法，并在理論上進(jìn)行了較為詳細(xì)的分析、計(jì)算。

九十、提出一種插入介質(zhì)波導(dǎo)的新型饋電布局。

九十一、采用聚酰亞胺為母體聚合物,分散紅為發(fā)色團(tuán),制成了摻雜型有機(jī)聚合物光波導(dǎo).

九十二、共面波導(dǎo)是由微帶傳輸線發(fā)展起來的一種重要的微波平面?zhèn)鬏斁�。

九十三、提出并分析了集成電光波導(dǎo)調(diào)制器在多普勒雷達(dá)中的一種新的應(yīng)用方式。該調(diào)制器的電極采用鰭線結(jié)構(gòu)，能夠方便地獲取多普勒頻移信號(hào)。

九十四、目前國際上多采用能量為幾兆電子伏的離子注入到光學(xué)材料內(nèi)，在表面微米量級(jí)的范圍內(nèi)形成波導(dǎo)結(jié)構(gòu)。

九十五、討論了截止波導(dǎo)中消失波條件下的超光速群速和負(fù)群速。

九十六、提出了一種新型截?cái)鄨A形槽波導(dǎo)，并對(duì)其傳輸特性進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算和分析。

九十七、并介紹了截止波導(dǎo)的設(shè)計(jì)考慮。

九十八、橢圓波導(dǎo)和橢圓同軸傳輸線在實(shí)際中呈現(xiàn)出越來越重要的意義，而對(duì)它們的傳輸特性理論分析卻比較薄弱。

九十九、給出了消失模波導(dǎo)濾波器的設(shè)計(jì)理論，其中導(dǎo)出了矩形波導(dǎo)在TE主模傳播時(shí)的等效電路。

一百、運(yùn)用散射矩陣方法，研究了在低溫下量子波導(dǎo)寬度變化和長度L的變化對(duì)聲學(xué)聲子輸運(yùn)系數(shù)的影響。

一百零一、主要討論了將波導(dǎo)窄邊縫隙天線作為相控陣單元時(shí)的設(shè)計(jì)問題。

一百零二、本文首先講述了本課題研究方向在近年來國內(nèi)外的現(xiàn)狀和發(fā)展，提出了本課題中需要解決的關(guān)鍵問題；分析了波導(dǎo)窗故障產(chǎn)生的原因。

一百零三、該天線陣采用矩形波導(dǎo)寬邊縱向縫隙耦合微帶線結(jié)構(gòu)給串饋微帶貼片線陣饋電，從而構(gòu)成二維平面陣。

一百零四、在行波管整管性能中,波導(dǎo)與慢波結(jié)構(gòu)的阻抗匹配具有關(guān)鍵作用.

一百零五、本文在單個(gè)圓形槽波導(dǎo)和對(duì)稱圓形雙槽波導(dǎo)研究的基礎(chǔ)上，提出了非對(duì)稱圓形雙槽波導(dǎo)。

一百零六、隨著平面工藝水平的不斷提高，基于平面波導(dǎo)技術(shù)的光微環(huán)諧振器逐漸受到人們的關(guān)注和研究，并得以迅速發(fā)展。

一百零七、而英特爾也已經(jīng)開發(fā)出一個(gè)由硅制成的微型光學(xué)設(shè)備的整體套件，希望有一天能夠聯(lián)接到其它光學(xué)芯片上，例如光波導(dǎo)和激光器。

一百零八、本文給出X波段矩形波導(dǎo)相控陣天線的研制結(jié)果。

一百零九、本文介紹一種矩形軟波導(dǎo)制造的方法，其產(chǎn)品可以獲得低的駐波比和很好的彎曲性能。

一百十、這就要提高激光器出射光場的對(duì)稱性，減小光的散射角，這需要提高對(duì)激光器波導(dǎo)層的結(jié)構(gòu)優(yōu)化。

一百十一、在論文的最后，作者談了對(duì)光波導(dǎo)開關(guān)列陣未來發(fā)展的看法。

一百十二、本文用譜域法結(jié)合本征函數(shù)技術(shù)分析了波導(dǎo)平面混合結(jié)構(gòu)天線單元。

一百十三、最后指出了波導(dǎo)自由電子激光器單橫模運(yùn)行的條件。

一百十四、應(yīng)用傅里葉交換法計(jì)算了硅光波導(dǎo)中導(dǎo)模的傳播常數(shù)。

一百十五、對(duì)非理想導(dǎo)體腔壁柱形波導(dǎo)的微擾法作了重新表述。

一百十六、應(yīng)用有限元分析方法計(jì)算了對(duì)稱四脊矩形波導(dǎo)TE模式的傳輸特性，即截止波長和場結(jié)構(gòu)圖傳輸特性。

一百十七、結(jié)果表明，波導(dǎo)側(cè)面散射光強(qiáng)沿傳導(dǎo)光傳播方向的分布呈指數(shù)衰減規(guī)律，其衰減常數(shù)與信息符密度成正比，還隨記錄信息所用的激光束能量的加大而增長。

一百十八、本文從坐標(biāo)變換觀點(diǎn)出發(fā)，給出分析多層介質(zhì)波導(dǎo)中電磁波傳播和散射的一種新的技術(shù)。

一百十九、用角度掃描衰減全反射方法研究了這種波導(dǎo)中的長程表面模，測量了其傳播常數(shù)和損耗與波導(dǎo)參數(shù)的關(guān)系。

一百二十、采用磁控射頻濺射法制備光波導(dǎo)用玻璃薄膜。

一百二十一、硫系玻璃可被鍍?cè)谟糜诠鈱W(xué)薄膜和波導(dǎo)的非晶形膜上。

一百二十二、在第二章中，簡要介紹了微帶天線的基本理論和共面波導(dǎo)傳輸線的基本特性。

一百二十三、由于孔徑效應(yīng)和孔徑渡越時(shí)間的限制，傳統(tǒng)的相控陣?yán)走_(dá)難以在大掃描角下實(shí)現(xiàn)大瞬時(shí)帶寬，有機(jī)聚合物光波導(dǎo)延遲線可解決這一問題。

一百二十四、最后，為了證實(shí)本方法的有效性，對(duì)各向同性介質(zhì)波導(dǎo)進(jìn)行了計(jì)算并與精確解進(jìn)行了比較，結(jié)果極為一致。

一百二十五、然而，波的相速依賴于等離子體頻率和結(jié)構(gòu)尺寸，并且非常慢的波可以存在于非常小尺寸的波導(dǎo)中。

一百二十六、它為研究計(jì)算飛機(jī)進(jìn)氣道的RCS或極化散射矩陣，以及波導(dǎo)的不連續(xù)性提供了一個(gè)有效方法。

一百二十七、本文針對(duì)矩形波導(dǎo)橫截面上任意位置插入兩根電感線和一根電容線的結(jié)構(gòu)，通過變分的方法確定三根諧振線上電流的比例系數(shù)，從而得到其特性電納的計(jì)算公式。

一百二十八、討論在分層介質(zhì)波導(dǎo)中采用縱波的問題。

一百二十九、根據(jù)雙面金屬包覆介質(zhì)波導(dǎo)的特殊性質(zhì)，提出了一種新的波導(dǎo)耦合方法，這種技術(shù)在不用棱鏡、光柵和其它元件的情況下，可使光能從金屬表面直接耦合進(jìn)波導(dǎo)。

一百三十、文中給出的理論和技術(shù)適用于厘米波和毫米波波導(dǎo)腔合成器。

一百三十一、探討了一種利用微波順磁共振儀測量波導(dǎo)波長的方法。

一百三十二、本發(fā)明涉及一種貝類軟動(dòng)物的開殼方法及裝置，它主要由微波發(fā)生器、環(huán)行器、過渡波導(dǎo)等組成。

一百三十三、此研制方法可作為所有矩形軟波導(dǎo)的通用設(shè)計(jì).

一百三十四、提出一種新型的圓極化微帶天線形式，采用共面波導(dǎo)、不等長十字槽耦合饋電，易于與有源電路集成。

一百三十五、在橢圓波導(dǎo)的應(yīng)用中【高考升學(xué)網(wǎng)】，場量和場圖是非常有用的。

一百三十六、該文用多模微波網(wǎng)絡(luò)的方法來分析波導(dǎo)頻率雙工器。

一百三十七、本文首次用等效網(wǎng)絡(luò)方法及模式匹配技術(shù)來統(tǒng)一處理金屬帶波導(dǎo)問題，求出截面不連續(xù)處的散射特性及波導(dǎo)的傳輸特性。

一百三十八、由于模式的相干作用，單個(gè)波導(dǎo)輸入的光波向邊側(cè)波導(dǎo)耦合，因此多介質(zhì)波導(dǎo)可以作為分束器、耦合器。

一百三十九、SOI光波導(dǎo)采用脊形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)可以實(shí)現(xiàn)大截面尺寸的單模傳輸。

一百四十、在此基礎(chǔ)上，設(shè)計(jì)了C波段的襯底集成矩形波導(dǎo)鐵氧體結(jié)環(huán)行器。

一百四十一、分析了單模光纖與脊形波導(dǎo)的耦合模理論，討論了其模式特點(diǎn)、最佳耦合條件。

一百四十二、波導(dǎo)同軸旋轉(zhuǎn)鉸鏈?zhǔn)怯删匦尾▽?dǎo)同軸波導(dǎo)構(gòu)成，是雷達(dá)系統(tǒng)中的關(guān)鍵元件。

一百四十三、星期日新裝MOSSO山地車。這是一位來自于波導(dǎo)手機(jī)的法國帥哥，今天在我們這里DIY的愛車。

一百四十四、本文主要研究氣相質(zhì)子交換法制作鈮酸鋰光波導(dǎo)的技術(shù).

一百四十五、波導(dǎo)管進(jìn)水，雷達(dá)不能正常發(fā)射與接收，雷達(dá)屏幕中間部位有一團(tuán)回波。

一百四十六、應(yīng)用該優(yōu)化程序，設(shè)計(jì)了同軸線波導(dǎo)過渡器，證明了該優(yōu)化方案的可行性和有效性。

一百四十七、對(duì)錐形多模波導(dǎo)中的模式行為給出了完整的理論分析，并給出了該錐形合波器在不同結(jié)構(gòu)下的輸出特性。

一百四十八、本文描述了S波段波導(dǎo)窗的設(shè)計(jì)，給出了詳細(xì)的設(shè)計(jì)考慮和最終優(yōu)化的物理設(shè)計(jì)方案。

一百四十九、使用方法：爽膚后取適量均勻涂抹于面部，也可用超聲波導(dǎo)入，配合晚霜使用效果更佳。

一百五十、雙包層摻鐿光纖的纖芯作為單模波導(dǎo)用于傳輸信號(hào)光,內(nèi)包層設(shè)計(jì)為多模波導(dǎo)用于傳輸泵浦光.