1. 對(duì)磁偶極子作環(huán)流等效處理，應(yīng)用互易定理，給出了確定磁場(chǎng)空間分布的一種方法。

2. 本文通過計(jì)算得到了振蕩偶極子周圍的位移電流及位移電流線方程。并對(duì)振蕩偶極子周圍的電磁場(chǎng)性質(zhì)進(jìn)行了討論。

3. 本文探討其在水平電偶極子場(chǎng)源情形下的應(yīng)用。

4. 球形偶極子天線就是一種新型的小型寬頻帶天線，信號(hào)源內(nèi)置使其無(wú)需外部引線獨(dú)立工作，具有很大的工程應(yīng)用價(jià)值。

5. 最后，采用經(jīng)典帶磁偶極子模型理論對(duì)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象加以解釋。

6. 結(jié)果表明，在水下有效測(cè)量距離范圍內(nèi)，利用磁偶極子輻射源進(jìn)行被動(dòng)測(cè)距與跟蹤的方法是有效的，具有較高的測(cè)距精度。

7. 天線單元主要采用空氣微帶天線、四偶極子天線，并對(duì)這兩種天線構(gòu)成的定向陣列天線進(jìn)行了分析、仿真和設(shè)計(jì)制作。

8. 用一個(gè)勻速轉(zhuǎn)動(dòng)的偶極子來描述馬達(dá)的構(gòu)象變化，考慮了馬達(dá)的內(nèi)部自由度。

9. 給出利用磁偶極子模型代替小磁石模型的理論及實(shí)際依據(jù)。

10. 在針刺的激發(fā)下，準(zhǔn)電偶極子將形成開放的振蕩系統(tǒng)，發(fā)射電磁波，從而產(chǎn)生“得氣”感。

11. 由于反射電場(chǎng)的影響，電偶極子在微腔中的自發(fā)發(fā)射速率不同于自由空間中的自發(fā)發(fā)射速率。

12. 在UWB通信中，利用赫茲磁偶極子天線的微分特性，由輸入方波的上升沿產(chǎn)生窄脈沖。

13. 本文主要討論了冠醚絡(luò)合鈉離子的機(jī)理，提出偶極子模型，對(duì)冠醚的有效絡(luò)合范圍作了初步的分析和估算。

14. 然后根據(jù)磁場(chǎng)基礎(chǔ)理論及磁偶極子對(duì)模型理論等基本電磁場(chǎng)原理，提出一種設(shè)計(jì)MRI單邊主磁體初始結(jié)構(gòu)的方法。

15. 數(shù)值結(jié)果表明，當(dāng)采用電偶極子天線作為微波源時(shí)，可以獲得較佳的分辨率及檢測(cè)靈敏度。

16. 基于電磁波在海水中的傳播方程，分析了海水中磁偶極子輻射場(chǎng)的分布特性。

17. 由于三種基本磁偶極子模型不能準(zhǔn)確地描述罐底板的腐蝕缺陷，建立了圓柱形和橢圓柱形腐蝕缺陷模型。

18. 同時(shí)，剛性線長(zhǎng)度對(duì)位錯(cuò)偶極子中心像力偶矩也有很大的影響。

19. 討論了水平電偶極子源的各場(chǎng)分量等效電阻率的定義及其迭代算法。

20. 探地雷達(dá)偶極子天線激發(fā)的是線性極化波，其主要極化方向與天線的長(zhǎng)軸平行。

21. 本文給出多層媒質(zhì)中水平和垂直電、磁偶極子的譜域標(biāo)量位和矢量位格林函數(shù)的一般表達(dá)式，并驗(yàn)證了其正確性。

22. 根據(jù)永磁的磁偶極子模型，推導(dǎo)了方形磁體的空間磁場(chǎng)軸線方向分布，并討論了磁體內(nèi)的退磁因子。

23. 針對(duì)偶極子天線陣，分析了陣元互耦影響和頻率特性及其散射特性。

24. 認(rèn)真分析與研究電偶極子所產(chǎn)生電磁場(chǎng)的結(jié)構(gòu)，明確遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)和近區(qū)場(chǎng)的特點(diǎn)。

25. 結(jié)果表明,該方法可以達(dá)到多偶極子的定位目的,為多偶極子的源定位提供了有效途徑.

26. 根據(jù)磁偶極子空間磁場(chǎng)分布，導(dǎo)出了在外部垂直方向弱磁場(chǎng)下管狀工件表面細(xì)長(zhǎng)缺陷產(chǎn)生的弱磁場(chǎng)法向分量的計(jì)算公式。

27. 詳細(xì)研究了高能電子產(chǎn)生的回旋同步輻射自吸收的特性，并用磁偶極子場(chǎng)的射電微波源模型計(jì)算了它的光學(xué)厚度。

28. 這個(gè)理論告訴我們，在任何給定體積的量子真空中都存在數(shù)不清的由虛粒子產(chǎn)生的電偶極子。

29. 介紹了分析線天線所采用的基以及求解過程，對(duì)一種帶狀偶極子天線模型進(jìn)行數(shù)值計(jì)算。

30. 本文介紹了一種用于磁定位的非線性方法，該方法基于磁偶極子的磁場(chǎng)分布模型和非線性最優(yōu)化算法。

31. 然后根據(jù)安培分子電流假說、偶極子理論和安培定理，計(jì)算了沿磁場(chǎng)方向兩個(gè)球形粒子的作用力表達(dá)式。

32. 若忽略磁偶極子對(duì)的邊緣效應(yīng)，并將其等效成束縛電流元，可用安培定律來確定其受力大小和方向。

33. 當(dāng)?shù)刃?em>偶極子單元離觀察點(diǎn)大于臨界距離時(shí)，用偶極子模型法計(jì)算阻抗矩陣元素。

34. 但是，如果這些電偶極子處于電場(chǎng)中，他們就會(huì)立即沿電場(chǎng)的方向排列。

35. 使用了折疊偶極子天線結(jié)構(gòu)，極大減小了天線尺寸。

36. 實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，在不同組合和激勵(lì)條件下，圓弧陣具有聲波測(cè)井的單極子、偶極子和四極子聲源的輻射特征。

37. 分析電偶極子在無(wú)限大各向異性媒質(zhì)中的輻射場(chǎng)，得出了近區(qū)場(chǎng)的級(jí)數(shù)表達(dá)式。

38. 此外，運(yùn)用位錯(cuò)偶極子理論討論了軸承鋼疲勞裂紋的擴(kuò)展機(jī)理。

39. 本文通過計(jì)算得到了振蕩偶極子周圍的位移電流及位移電流線方程。

40. 結(jié)果表明：過去2000年中，地磁場(chǎng)的偶極子磁矩并非一直減小，有近400年的時(shí)間是持續(xù)增長(zhǎng)的。

41. 研究地網(wǎng)對(duì)垂直偶極子天線輻射特性的影響.

42. 用電偶極子的轉(zhuǎn)動(dòng)來描述驅(qū)動(dòng)蛋白的構(gòu)象變化.

43. 在量子場(chǎng)理論中，這個(gè)瞬間電偶極子有序化的過程被稱為極化，它產(chǎn)生一個(gè)次電場(chǎng)，與第一個(gè)電場(chǎng)結(jié)合并使其強(qiáng)化。

44. 介紹了用于雷達(dá)陣列天線的印制偶極子天線單元的計(jì)算機(jī)仿真設(shè)計(jì)。

45. 分析研究了垂直電偶極子在介質(zhì)涂敷的理想導(dǎo)電平面上激起的電磁場(chǎng)，獲得了場(chǎng)分量的解析表達(dá)式。

46. 對(duì)于水平電偶極子，SIM將格林函數(shù)表示成復(fù)鏡像與模擬鏡像之和。

47. 本文以水平電偶極子源為發(fā)射源，研究了海洋CSEM在海上勘探施工方法和原理。

48. 主要研究了對(duì)數(shù)周期偶極子天線。

49. 首先選擇一個(gè)位于井軸上的垂直磁偶極子作為場(chǎng)源，并假設(shè)參與計(jì)算的介質(zhì)相對(duì)于偶極子軸是軸向?qū)ΨQ的，這樣可將模型作為二維問題處理。

50. 本文用互易定理，給出一種確定磁偶極子空間任意點(diǎn)的磁場(chǎng)的方法。

51. 為了擴(kuò)展天線的阻抗帶寬和改善天線的方向性，提出一種采用了地平面反射結(jié)構(gòu)的新型印制偶極子天線。

52. 討論了用于開關(guān)電源輻射建模的基本偶極子天線模型，給出了各模型電磁場(chǎng)的解析解。

53. 該方法適用于任何方向的磁偶極子源。

54. 數(shù)值模擬了橫向各向同性地層中單極子、偶極子測(cè)井全波波形。

55. 首先概括了巖性測(cè)深技術(shù)的理論基礎(chǔ)和物性基礎(chǔ)要點(diǎn)，強(qiáng)調(diào)電偶極子場(chǎng)是巖性測(cè)深技術(shù)的基本理論。

56. 本文采用法向模螺旋天線代替以前采用的短偶極子天線以提高效率。

57. 欲求的因子為圖40那樣的脈沖偶極子.

58. 運(yùn)用MATLAB仿真軟件，畫出遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)結(jié)構(gòu)中電場(chǎng)強(qiáng)度與磁場(chǎng)強(qiáng)度的圖形，從而直觀、清楚地表達(dá)出電偶極子輻射場(chǎng)特征。

59. 根據(jù)電偶極子的原理，建立模擬心電圖。

60. 基本方法是由多個(gè)作彎曲振動(dòng)的壓電振子構(gòu)成了圓弧陣輻射器，通過改變圓弧陣上壓電振子的組合方式和振動(dòng)相位，使該圓弧陣成為單極子源、偶極子源和四極子聲源。

61. 提出了一種利用正交偶極子聲波測(cè)井資料計(jì)算地層主應(yīng)力的新方法。

62. 螺旋槳表面和它的尾渦面離散為四邊形雙曲面元，每個(gè)面元上布置等強(qiáng)度偶極子和源匯分布。