1) 但無論入射波是什么極化方式，所設(shè)計單元按正三角形布陣時的傳輸特性都比正方形布陣方式穩(wěn)定。

2) 結(jié)合倏逝波透射深度與光線入射角之間的關(guān)系，提出一種新的拋物線錐形光纖探頭。

3) 實驗發(fā)現(xiàn)，激光的透射率與其入射能量近似成反比。

4) 當(dāng)入射角大于某個稱作臨界角的極限角時，便發(fā)生全內(nèi)反射。

5) 入射沖擊波、反射沖擊波與馬赫波波陣面匯合之點叫做“三相點�！薄�

6) 入射狹縫及光柵固定起來，出射狹縫掃描過羅蘭圓。

7) 此外，還討論了對應(yīng)于一入射線的兩折射光E矢量之間的夾角。

8) KBA顯微鏡是一種非軸對稱、非共軸的掠入射成像系統(tǒng)。

9) 作為比較，文中也對平面波和球面波的入射進(jìn)行了分析。

10) 從電磁場理論出發(fā)，推導(dǎo)出了電磁波以任意角入射時雷達(dá)吸波材料的反射系數(shù)公式。

11) 對于0002的非彈性碰撞入射原子約化質(zhì)量增大，大角散射幾率增大。

12) 本文主要研究真空袋對入射面及出射面處皮膚劑量和最大劑量點劑量及靶區(qū)劑量的影響，并對所謂的“皮膚超劑量”現(xiàn)象進(jìn)行了探討。

13) 在所述密封的無機(jī)金屬圓筒內(nèi)置入射線照像標(biāo)記物。

14) 層單元中的波動解采用入射波和反射波解的疊加形式。

15) 反射波振幅與入射波振幅的比率稱作反射率或反射系數(shù)。

16) 透過的輻射通量或光通量與入射通量之比.

17) 導(dǎo)模共振對入射波參數(shù)和光柵參數(shù)極為敏感，具有窄帶效應(yīng)，可用來制作窄帶濾波片。

18) 值得關(guān)注的是，紅外激光相對于聲共振腔的入射方位不同則激勵產(chǎn)生的光聲信號幅值也不同。

19) 如愿以償?shù)凝媯ミM(jìn)入射擊隊后，得到了省隊教練亦師亦友的幫助，進(jìn)步神速。

20) 當(dāng)光斜入射時，在新坐標(biāo)系下采用小角度近似，瓊斯矩陣方法可以在極小的誤差下有效使用。

21) 基于導(dǎo)彈運(yùn)行軌跡，分別建立了導(dǎo)彈沿中垂線入射和以一定角度入射的動態(tài)跟蹤模型，在此基礎(chǔ)上對兩點源干擾下的反輻射導(dǎo)彈誤差距離進(jìn)行了探討。

22) 同時指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，應(yīng)從能量的角度正確理解這一結(jié)果。

23) 散射實驗要求入射粒子具有相同能量.

24) 文中對漸暈做了一些研究，并推導(dǎo)出一個漸暈關(guān)于視場角、入瞳、入射窗以及兩者之間距離的解析式。

25) 利用矢量球諧函數(shù)的正交關(guān)系及粒子表面的邊界條件，推導(dǎo)了平面波入射下多粒子相干散射相互耦合作用方程。

26) 順祝光電開關(guān)注意事項把光電傳感器接近設(shè)置時，另一個傳感器的光入射時造成的不穩(wěn)定動作，叫做相互干擾。

27) 與采用相同口徑、相同相對孔徑的全息凹球面光柵構(gòu)成的平場光譜儀比較，在入射狹縫寬度相同的情況下，該光柵所構(gòu)成的平場光譜儀的分辨率得到明顯提高。

28) 結(jié)合物理學(xué)的基本原理和幾何光學(xué)的基本規(guī)律以及光度學(xué)的基礎(chǔ)理論等三方面，研究了單纖維在平行均勻光束垂軸入射時的光學(xué)性質(zhì)。

29) 本文通過對二向分色鏡在投影光路中工作狀態(tài)的模擬和分析，提出了一種計算分色鏡上光束入射角分布的計算方法并推導(dǎo)了相應(yīng)的表達(dá)式。

30) 當(dāng)氣體介質(zhì)等溫、均勻時，分別計算氣體介質(zhì)的普朗克平均吸收系數(shù)、有效吸收系數(shù)和壁面入射平均吸收系數(shù)。

31) 應(yīng)用到高密度全息存儲中，實現(xiàn)了入射到記錄材料上焦斑強(qiáng)度的均勻分布。

32) 本文提出將邊界節(jié)點附近的入射波表示為一系列預(yù)定入射角的平面波的疊加以消除這一缺點。在這一思想上建立的局部透射邊界能夠在全部入射角范圍內(nèi)減小反射。

33) 在這些領(lǐng)域使用時都假設(shè)入射波前光強(qiáng)均勻，但這種假設(shè)與曲率傳感技術(shù)的基本原理不一致。

34) 在適當(dāng)設(shè)計的器件中，運(yùn)用輸入射頻信號也能激勵異質(zhì)谷間轉(zhuǎn)移電子效應(yīng)而觸發(fā)輸出放大信號。

35) 對于折射光來說，平行入射面的光振動與垂直入射面的光振動振幅之比是單調(diào)上升的。

36) 由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌體系不對稱，潮流三角洲在灣內(nèi)東側(cè)發(fā)育、在灣外東北側(cè)發(fā)育。

37) 討論了當(dāng)界面由各向同性媒質(zhì)和單軸晶體構(gòu)成，并且晶體的光軸與入射面平行時，反射光的相位變化。

38) 同時，得到了一些優(yōu)化軟X射線波段掠入射金屬光柵設(shè)計的新結(jié)論。

39) 以正多邊形的內(nèi)切圓半徑和狹縫的半寬度為特征尺度，給出了勻幅平面波入射時正多邊形和狹縫的等效菲涅耳數(shù)。

40) 然后，通過對太陽光基圖像的特點進(jìn)行分析，將太陽光和天空光入射光強(qiáng)的求解歸結(jié)為一個可實時求解的能量最小化問題。

40) 造 句 網(wǎng)是一部在線造句詞典,其宗旨是讓大家更快地造出更優(yōu)質(zhì)的句子.

41) 在水平和垂直極化入射下，本文理論值與已有的實驗結(jié)果以及與一致性繞射理論的結(jié)果吻合較好。

42) 模擬計算了超短脈沖波場入射下其衍射層析的角分布與面分布。

43) 以一典型里斯特物鏡為例，討論了入射光束參數(shù)，物鏡的孔徑衍射及殘余象差對聚焦光斑的影響等問題。

44) 利用溶液濃度與其掠入射臨界光線折射角的關(guān)系，采用標(biāo)準(zhǔn)溶液進(jìn)行測量和擬合標(biāo)定，給出數(shù)學(xué)解析關(guān)系式。

45) 為了簡化真空太陽集熱管能量采集的計算，提出了真空太陽集熱管入射乘積因子的概念。

46) 然而這些介質(zhì)中的磁性激發(fā)和聲子一樣是能夠與入射光發(fā)生作用，造成非彈性散射的。

47) 混響室是聲學(xué)專業(yè)的實驗室用房，它在測量聲波無規(guī)入射時材料的吸聲系數(shù)和測量噪聲源的聲功率級中得到了廣泛應(yīng)用。

48) 本文提出了掠入射法測定透明介質(zhì)折射率的一種改進(jìn)方法。

49) 基于薄膜光學(xué)中特征矩陣?yán)碚�，本文對所設(shè)計的多膜濾光片在斜入射時的各種特性進(jìn)行了較為全面的分析。

50) 對于不同波長的入射線偏振光，存在一個最佳的入射角，等于其各自對應(yīng)的有效布魯斯特角。

51) 如果鏡子是傾斜的，則光線的入射角和反射角是完全相同的。

52) 它的每一個像素點都對指定的入射角十分敏感，并提供一部分稱為“傅里葉變換”的數(shù)學(xué)運(yùn)算以產(chǎn)生一張20像素的圖像。

53) 根據(jù)光線在晶體中的軌跡公式，計算了任意方向入射光所對應(yīng)的尼科爾棱鏡的臨界角，得到了尼科爾棱鏡的偏振區(qū)的限制曲線。

54) 考慮入射到天線陣上多個窄帶信號源的角度和頻率同時估計問題。

55) 不同角度入射的平面波對最終成像結(jié)果的貢獻(xiàn)是不同的，據(jù)此可以有針對性地選擇射線參數(shù)進(jìn)行平面波成像。

56) 利用光子晶體的完全色散關(guān)系，研究了一維光子晶體中折射角與入射角之間的關(guān)系。

57) 考慮入射波在兩種介質(zhì)界面上會產(chǎn)生反射和透射，故在總場邊界上引入入射波、反射波和透射波。

58) 相位躍變是受激背散射光與入射激光間的增益與損耗調(diào)制的結(jié)果。

59) 此外，在以前分析計算吸波材料的反射率與入射角的關(guān)系時，常采用性線插值法，這會引入較大的設(shè)計誤差。

60) 在低頻入射波作用下，垂直于沉箱的水平力隨角度的變大而減小，平行于沉箱排列方向的力則變大。

61) 入射窗所對應(yīng)的實物光闌就是所要求的場光闌.

62) 文章介紹了XUV掠入射光柵攝譜儀的光學(xué)原理、結(jié)構(gòu)特點，工藝、材料選擇及部分實驗結(jié)果。

63) 研究了以掠入射的平面偏振光激勵的多孔硅的光致發(fā)光。

64) 根據(jù)線性波理論，提出了一種計算有限水深情況下入射波激勵力的方法。

65) 在簡要說明了超聲波斜入射的基本原理后，結(jié)合部分實驗結(jié)果，討論了無損檢測方法對復(fù)合材料特性進(jìn)行定性描述的可能性。

66) 分析討論了抽運(yùn)波，一階斯托克斯波和二階斯托克斯波的反射與透射功率隨著入射波功率變化的情況。

67) 通過此方程組可得到掠入射光學(xué)系統(tǒng)詳細(xì)的初始設(shè)計參數(shù)。

68) 推導(dǎo)過程中假設(shè)物面位置不隨溫度發(fā)生變化，并且忽略分離薄透鏡組中各組分上光線入射高度隨溫度的變化。

69) 這里我們來討論一下，入射能量正好等于,發(fā)射出一個電子所需要的最低能量的情況。

70) 當(dāng)入射波載頻接近共振頻率時，孔縫中心耦合的電場強(qiáng)度存在群時延現(xiàn)象，群時延現(xiàn)象與共振增強(qiáng)效應(yīng)同步發(fā)生。

71) 同樣不利的事實是，自發(fā)輻射引起的飽和減少了入射信號所能獲得的增益。

72) 介紹了一種中波段的多光譜成像光學(xué)系統(tǒng)，由于窄帶濾光片對光線入射角度有嚴(yán)格要求，故在光學(xué)系統(tǒng)中窄帶濾光片的放置位置尤為重要。

73) 最后，模擬了柱面波在自由空間中的傳播及空心圓柱體在柱面波入射下的近場和遠(yuǎn)場散射特性。

74) 環(huán)境光測光表有兩種：反射式和入射式。

75) 當(dāng)入射沖擊波波陣面到達(dá)這一點,反射波離開它還有一段距離.

76) 計算表明一定偏振度的入射部分偏振光束經(jīng)界面反射后，反射光束偏振度由于界面反射在反射光束截面上將產(chǎn)生一定分布。

77) 多孔氧化鋁的光學(xué)反射率隨入射波長紅移呈增加趨勢，反射光譜具有明顯的干涉現(xiàn)象。

78) 利用此模型對入射波為高斯波時的波長變換進(jìn)行了數(shù)值模擬。

79) 報道了掠入射軟X光平面鏡反射率標(biāo)定實驗.

80) 傳統(tǒng)的利用光的偏振性剝離太陽耀光的方法只有當(dāng)太陽光以水的布儒斯特角入射時才能實現(xiàn)，因此該方法在實際應(yīng)用中受到了極大的限制。

81) 顯然，如果任由光電導(dǎo)電池的端電壓隨其電導(dǎo)變化而變化，那么其輸出電流與入射光強(qiáng)度之間就不會遵循嚴(yán)格的比例關(guān)系。

82) 一位大膽的跳水運(yùn)動員他多次跳進(jìn)和他入射波他垂直落下從一處懸崖在馬薩特蘭，墨西哥。

83) 入射偏振光通過空間周期電場作用下的液晶盒，一級衍射角和衍射光強(qiáng)受到電壓的調(diào)制。

84) 凹坑連續(xù)劃過入射光束,使探測器接收到的光電信號呈現(xiàn)有規(guī)律的變化.

85) 該框架在離線階段通過學(xué)習(xí)建立解析表達(dá)式，在在線光照估計階段，根據(jù)建立好的解析表達(dá)式，利用圖像的統(tǒng)計參數(shù)實時地計算出場景的太陽光和天空光入射光強(qiáng)。

86) 在入射點上，該光波被分解為下列二分量。

87) 根據(jù)實驗儀器本身的局限，我們對此曲線進(jìn)行了分析并給出了理論上的解釋，由此證明了入射光單色性是影響曲線變化的主要因素，材料吸收是次要因素。

88) 保護(hù)層厚度主要對初次入射原子氧的入射過程有影響，加厚保護(hù)層可以減小原子氧的掏蝕深度和掏蝕空腔的寬度。

89) 為實用需要，探討了縮短靶與磁鐵出口的距離和改變入射角所引起的影響，以便減少旋轉(zhuǎn)治療頭的回轉(zhuǎn)半徑和設(shè)計更輕巧的偏轉(zhuǎn)磁鐵。

90) 除了在入射點附近以外，均可看到清晰的條紋。

91) 吸收的輻射通量或光通量與入射通量之比。

92) 指出了補(bǔ)償板的作用不僅在于使不同波長的光得到相同的補(bǔ)償，而且也使不同入射方向的光得到了相同的補(bǔ)償。

93) 衍射屏具有一定的空間結(jié)構(gòu)和光學(xué)結(jié)構(gòu)，可以對入射光波的波面進(jìn)行調(diào)制。

94) 給出了三代微光像管中微通道板離子壁壘膜對入射正離子阻止作用的描述，引進(jìn)了核阻止本領(lǐng)、電子阻止本領(lǐng)和平均射程的概念。

95) 數(shù)值計算了圓形透鏡的色散，結(jié)果表明：焦斑的半徑和焦深隨入射波長的變大而減小，光斑的強(qiáng)度隨入射波長的變大而增強(qiáng)。

96) 該系統(tǒng)在綜合考慮光通道的有效長度、入射光通量、光吸收系數(shù)后，將獲得最佳的識別結(jié)果。

97) 周期與入射波長同數(shù)量級的體積布喇格光柵的衍射效率，與入射線偏振光的偏振方向有關(guān)。

98) 本文提出了一種新型尼科耳棱鏡的設(shè)計。這種榜鏡可以節(jié)省一半的晶體材料，并克服了尼科耳棱鏡出射光束與入射光束不共軸的缺點。

99) 一個入射電子能把靶子原子的內(nèi)層電子撞出來.

100) 因此我們可以用一個公式將入射能量,與動能和電離能，就是發(fā)射出一個電子所需要的能量關(guān)聯(lián)起來。

101) 根據(jù)實驗現(xiàn)象提出了新的散射系數(shù)與入射角關(guān)系模型，與實驗數(shù)據(jù)獲得了很好的吻合性。

102) 改變電壓，我改變入射能量。

103) 以光柵衍射方程為理論依據(jù)，對在入射角可變方式下，利用平面反射光柵進(jìn)行激光波長測量的方法進(jìn)行了研究。

104) 對于東西立面可調(diào)節(jié)式遮陽是非常重要的，因為太陽的入射高度角低，使固定的遮陽設(shè)備很難達(dá)到一個準(zhǔn)確的支出角度。

105) 為滿足國內(nèi)掠入射X射線成像望遠(yuǎn)鏡的工程研究需求，本文深入研究X射線掠入射望遠(yuǎn)鏡成像質(zhì)量評價方法。

106) 通過設(shè)定閾值，在相關(guān)系數(shù)平方包絡(luò)線峰值組成的集合內(nèi)檢測反射界面，再利用估計的反射波和入射波的比例系數(shù)將反射波和散射波分開。

107) 針對常用的均勻分布、余弦分布、高斯分布和拉氏分布的入射波角度功率譜，分別推導(dǎo)了多譜勒功率譜解析式。

108) 鏡子是一種極端的光面反光板，它反射的光線幾乎與入射光線一樣窄。

109) 當(dāng)初始功率等于這一臨界功率，光束從光腰處入射時，可得到橢圓厄米高斯空間光孤子。

110) 通過對橢圓偏振光的定量分析，導(dǎo)出橢圓偏振光方程及橢圓主軸取向公式，闡明入射平面偏振光的光振動方向同出射橢圓偏振光主軸取向關(guān)。

111) 對衍射儀測量的掠入射反射曲線和同步輻射測量的反射率曲線分別進(jìn)行擬合，得到的粗糙度和厚度比的結(jié)果相近。

112) 同時，為簡化大型通用軟件中地震波的輸入，提出了適合于黏性邊界條件下水平成層地基中垂直入射地震波的輸入方法。

113) 當(dāng)入射光僅包含位相漲落時，噪聲相關(guān)時間對一級相變類比的參數(shù)區(qū)域也產(chǎn)生很大影響。

114) 依據(jù)正入射軟X射線顯微成像系統(tǒng)對聚光鏡的要求，論述了采用掠入射聚光鏡是最佳選擇。

115) 只有當(dāng)入射能量超過10千電子伏時,這些聚變反應(yīng)的截面才是可觀的.

116) 推導(dǎo)出高能原電子斜入射時的金屬的有效真二次電子發(fā)射系數(shù)的表達(dá)式，它與入射角的余弦近似成反比。

117) 通過泰勒棱鏡的單色偏振光束在空氣隙處發(fā)生多束光的干涉，使得透射光強(qiáng)依賴于入射角的大小。

118) 文中討論了光柵結(jié)構(gòu)參數(shù)，入射波參數(shù)對衍射效率的影響以及金屬光柵的損耗。

119) 顯影后,入射光就在表層產(chǎn)生了發(fā)黑的銀粒子.

120) PDCTLC模式同時綜合運(yùn)用了對入射光的兩種散射和一種反射機(jī)制，成功實現(xiàn)了光學(xué)關(guān)斷態(tài)的類紙型亮白色態(tài)。